4551
правка
Компоновка схемы: различия между версиями
Перейти к навигации
Перейти к поиску
м
→Основные результаты
Irina (обсуждение | вклад) |
Irina (обсуждение | вклад) |
||
| Строка 107: | Строка 107: | ||
(4) <math>\frac{\partial ^2 \phi(x, y)}{\partial x^2} + \frac{\partial ^2 \phi(x, y)}{\partial y^2} - \epsilon \phi(x, y) = D(x, y), (x, y) \in R \frac{\partial \phi}{\partial v} = 0, (x, y)</math> на границе R, | (4) <math>\frac{\partial ^2 \phi(x, y)}{\partial x^2} + \frac{\partial ^2 \phi(x, y)}{\partial y^2} - \epsilon \phi(x, y) = D(x, y), (x, y) \in R \frac{\partial \phi}{\partial v} = 0, (x, y)</math> на границе R, | ||
где <math>\epsilon > 0 \;</math>, v – внешняя единичная нормаль, R представляет неподвижный контур, а D(x,y) – непрерывную функцию плотности. Граничные условия <math>\frac{\partial \phi}{\partial v} = 0 \;</math> диктуют, чтобы силы, направленные вовне неподвижного контура, были установлены равными нулю – этим данный подход отличается от метода Пуассона, в котором предполагается, что сила становится равной нулю на бесконечности. Значение <math>\phi_{i, j} \;</math> в центре каждого контейнера <math>B_{ij} \;</math> вычисляется посредством дискретизации уравнения (4) методом конечных разностей. Ограничения плотности заменяются требованием <math>\phi_{ij} = \hat{ | где <math>\epsilon > 0 \;</math>, v – внешняя единичная нормаль, R представляет неподвижный контур, а D(x,y) – непрерывную функцию плотности. Граничные условия <math>\frac{\partial \phi}{\partial v} = 0 \;</math> диктуют, чтобы силы, направленные вовне неподвижного контура, были установлены равными нулю – этим данный подход отличается от метода Пуассона, в котором предполагается, что сила становится равной нулю на бесконечности. Значение <math>\phi_{i, j} \;</math> в центре каждого контейнера <math>B_{ij} \;</math> вычисляется посредством дискретизации уравнения (4) методом конечных разностей. Ограничения плотности заменяются требованием <math>\phi_{ij} = \hat{K} \; \forall B_{ij} \in B</math>, где <math>\hat{K} \;</math> – масштабированный представитель целевой функции плотности K. Задача минимизации длины проводов с учетом сглаженных ограничений плотности может быть решена при помощи алгоритма Узавы. В случае квадратичной функции длины провода этот алгоритм представляет собой обобщение метода распространения под действием силы. | ||