Алгоритмическое охлаждение: различия между версиями

Рассмотрим молекулу, содержащую n соседних ядер с половинными спинами, расположенных в линию; они образуют биты строки. Эти спины изначально находятся в тепловом равновесии из-за их взаимодействия с окружающей средой. При комнатной температуре биты, находящиеся в тепловом равновесии, не коррелируют со своими соседями по струне: Точнее говоря, корреляция очень мала, и ею можно пренебречь. Более того, в жидком состоянии можно пренебречь и взаимодействием между строками (между молекулами). Распределение вероятности одиночного спина в тепловом равновесии удобно записать в нотации «матрицы плотности»

Это состояние представляет собой тепловое распределение вероятностей, такое, что вероятность классического состояния «000...0» равна <math>P_{000...0} = (1 + \epsilon_0)^n / 2^n</math> и т. д. В реальности начальное смещение не одинаково на каждом кубите ''//Кроме того, индивидуальное обращение к каждому спину в процессе работы алгоритма требует несколько иного смещения для каждого из них//'', но пока различия между этими смещениями малы (например, все кубиты имеют одинаковое ядро), при обсуждении идеализированного сценария этими различиями можно пренебречь.